СПОСОБ ОБНАРУЖЕНИЯ И ИДЕНТИФИКАЦИИ СКРЫТЫХ ОПАСНЫХ ПРЕДМЕТОВ

Предлагаемое изобретение относится к ядерным методам интроскопии, конкретно, к технике обнаружения и идентификации скрытых опасных предметов в крупногабаритных средствах транспортировки (большегрузные контейнеры, автомобили и т.д.) с помощью нейтронных полей, генерируемых в ускорителях нуклидов водорода.

Известны средства обнаружения и идентификации взрывчатых и наркотических веществ, использующие взаимодействие нейтронов с ядрами элементов, составляющих эти вещества [1]. К таким взаимодействиям относятся ядерные реакции неупругого рассеяния, радиационного захвата и активации, в результате протекания которых образуются гамма-кванты. По их спектру можно осуществлять указанную идентификацию.

Наиболее близким к предлагаемому техническому решению является способ обнаружения и идентификации скрытых опасных предметов контроля в большегрузных контейнерах и автомобилях, описанный в работе [2], который может быть взят за прототип.

Согласно способу-прототипу образуют, модулируют и ускоряют к мишени поток нуклидов водорода, генерируют нейтроны на мишени и облучают нейтронами объект контроля с трех пространственно разнесенных точек, для чего изменяют положение мишени ускорителя относительно объекта контроля путем поступательного перемещения ускорителя или объекта контроля перпендикулярно направлению ускорения нуклидов водорода и определяют пространственные координаты искомого предмета в декартовой системе координат, жестко связанной с объектом контроля, с помощью специальной системы из трех алгебраических уравнений.

Недостатком указанного способа является необходимость пространственного поступательного перемещения ускорителя или объекта контроля, что не позволяет обеспечить достаточную экспрессность и удобство измерений.

Техническим результатом предлагаемого способа является повышение экспрессности и удобства измерений.

Этот результат достигается тем, что в известном способе [2], включающем образование, модуляцию и ускорение к мишени нуклидов водорода, генерацию нейтронов, облучение нейтронами объекта контроля, регистрацию гамма-квантов радиационного захвата или неупругого рассеяния для заданной энергетической области их спектра, соответствующей спектру идентифицируемого опасного вещества, заложенному в компьютерной программе обработки информации и фиксацию времени прихода гамма-квантов к детектору относительно нейтронной вспышки, согласно предлагаемому способу, изменяют направление потока ускоренных нуклидов водорода относительно первоначального, сначала по вертикали, а затем по горизонтали, регистрацию гамма-квантов и фиксацию времени их прихода к детектору осуществляют после каждого изменения направления потока ускоренных нуклидов водорода, а затем определяют пространственные координаты (x, y, z) искомого предмета в системе, связанной с объектом контроля, при выборе за начало отсчета точки расположения мишени, с помощью системы уравнений:

где i=1, 2, 3 - номер измерения, τ_i - времена прихода гамма-квантов к детектору,

,

i, j, k - орты прямоугольной системы координат, с - скорость света, r_D - радиус-вектор детектора гамма-квантов,

,

Т - кинетическая энергия ускоренного нуклида водорода, Q - энергетический выход ядерной реакции образования нейтрона в мишени ускорителя, А - атомный номер ядра-реагента в мишени ускорителя, М - масса нейтрона, k - атомная масса нуклида водорода,

,

,

α, β - вертикальный и горизонтальный углы ориентации оси симметрии излучаемого нейтронного потока.

Система расчетных уравнений (1-2) получается при рассмотрении процесса образования нейтрона в мишени в результате (p, n) или (d, n) ядерной реакции. В соответствии с законом сохранения энергии имеет место следующее соотношение:

где Т_я - кинетическая энергия образовавшегося нового ядра, V - скорость нейтрона.

Закон сохранения импульса удобно записать с учетом оговоренных выше условий ориентации мишени ускорителя относительно объекта контроля в следующем виде:

где n - единичный вектор, определяющий направление потока ускоренных нуклидов водорода, n_я - единичный вектор, определяющий направление движения нового ядра.

Из уравнений (3), (4) следует формула для скорости нейтрона:

.

Каждому из трех проводимых измерений соответствует свое направление оси симметрии нейтронного потока, определяемое направлением потока ускоренных нуклидов водорода, задаваемым единичными векторами:

n₁={0,0,1}; n₂={sinα,0,cosα}; n₃={0, sinβ, cosβ}.

Таким образом, время подлета нейтрона к искомому предмету при i-м измерении будет определяться следующим выражением:

.

Добавляя в это выражение время движения гамма-кванта от искомого предмета до детектора, приходим к выражению (1):

Для реализации предлагаемого способа может быть использован резонансный ускоритель протонов или дейтронов с энергией от 2 до 10МэВ.

В процессе контроля осуществляется ускорение протонов или дейтронов к мишени, содержащей необходимый нуклид-реагент (например, тритий или дейтерий). В объеме мишени в результате (p, n) или (d, n) ядерной реакции образуется поток быстрых нейтронов.

Изменение направления потока ускоренных нуклидов водорода можно осуществлять как механическим поворотом ускорителя, так и путем отклонения пучка нуклидов водорода в вертикальном и горизонтальном направлении с помощью управляемых электрических или магнитных дефлекторов, установленных в рабочем объеме ускорителя на трассе пучка, перед мишенью.

Когда фронт нейтронного потока достигает скрытого объекта, генерируется поток гамма-квантов, часть из которых достигает детектора, расположенного рядом с мишенью ускорителя.

Определяя время прихода импульса гамма-излучения с заданным энергетическим распределением, соответствующим ядрам элементов, составляющих опасное вещество, к детектору для трех различных направлений оси симметрии излучаемого нейтронного потока, подставляя эти значения в систему уравнений (1) и решая эту систему, находим координаты искомого скрытого опасного предмета. В частности, если предметом обнаружения является взрывчатое вещество (гексоген, октоген и т.д.), то идентификация должна проводиться по энергетическим гамма-спектрам азота, углерода, кислорода и водорода.

Для снятия спектрограмм может быть использован гамма-спектрометр, подключенный к системе детектирования, состоящей из сцинтилляционного кристалла, преобразователя светового сигнала в электрический и многоканального амплитудного анализатора. В качестве таких кристаллов могут быть использованы соединения NaI(T1), CsJ(T1), LiI(Eu), ViGe₃O₁₂, CdWO₄ и т.д., в которых под действием гамма-квантов возбуждаются короткие вспышки света (сцинтилляции). Причем энергия такой вспышки пропорциональна энергии регистрируемого фотона.

Сцинтиллирующий объем оптически связан с электронным фотоумножителем или светодиодом, которые преобразовывают световые вспышки в электрические импульсы. Их амплитуды, после процесса формирования и калибровки, также оказываются пропорциональными энергиям гамма-квантов. Далее поток этих импульсов поступает в многоканальный амплитудный анализатор, который выдает информацию об энергетическом спектре гамма-квантов. После его компьютерной обработки по известным алгоритмам, используемым, например, при гамма-спектрометрическом элементном анализе горных пород [3], вырабатывается окончательный сигнал на фиксацию времени τ_i. Этот сигнал компьютер выдает после совпадения измеренного спектра гамма-излучения с эталонным, заданным в компьютере.

Описанная процедура измерений осуществляется три раза, чтобы число уравнений в системе (1) было равно числу неизвестных. В принципе, для повышения точности измерений контроль можно проводить и для большего числа положений оси симметрии нейтронного потока. При этом система уравнений (1) становится переопределенной, и для ее решения следует привлекать аппарат метода наименьших квадратов.

Рассмотрим в качестве примера реализации предлагаемого способа контроль контейнера с характерным линейным размером ~10 м. В этом случае, при точности локализации опасного предмета ~10%, расстояние между передним и задним фронтом нейтронного пакета не должно превышать величины Δr~1 м.

Пусть в качестве генератора нейтронов используется резонансный ускоритель дейтронов с метало-тритиевой мишенью на энергию 2 МэВ. Энергия нейтронов в этом случае оценивается примерно в 15 МэВ. Это соответствует скорости нейтрона V≈5.10⁷ м/с. Тогда для обеспечения необходимой степени локализации длительность импульса дейтронного тока на мишень не должна превышать величину

,

что вполне достижимо для ионного резонансного ускорителя.

Порядок расстояния мишень- объект- (L~10 м) оценивается в соответствии с неравенством, приведенным в прототипе [2]:

0.5L<h<L<H<2.5L,

где h, H соответственно минимальное и максимальное удаление мишени ускорителя от объекта контроля.

В качестве системы регистрации могут быть использованы стандартные средства спектрометрии гамма-полей, применяемые, например, в ядерной геофизике [3].

Предлагаемый способ позволит существенно увеличить эффективность обнаружения, локализации и идентификации скрытых опасных предметов в крупногабаритных средствах транспортировки за счет повышения чувствительности и достоверности контроля, а также экспрессности измерений.

Источники информации

1. Maglich B.C. et al. 4^th International Symposium on Technology and the Mine Problems, March 13-16, Naval Postgraduate Schol, Monterey, California, p.89.

2. Богданович Б.Ю., Нестерович А.В., Шиканов А.Е. Способ обнаружения и идентификации скрытых опасных предметов. Патент РФ на изобретение № 2356036 с приоритетом от 27.07.2007.

3. Разведочная ядерная геофизика. Справочник геофизика. М.: Недра, 1986, 432 с.