×
13.02.2019
219.016.b9ca

СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ

Вид РИД

Изобретение

Юридическая информация Свернуть Развернуть
Краткое описание РИД Свернуть Развернуть
Аннотация: Изобретение относится к измерительной технике и может найти применение в различных отраслях промышленности. Cпособ определения параметров магнитной жидкости заключается в воздействии СВЧ-излучения и магнитного поля на магнитную жидкость, помещённую в волновод, измерении коэффициента отражения СВЧ-излучения от магнитной жидкости, определении диаметра частиц твердой фазы, диэлектрической проницаемости и объемной доли твердой фазы магнитной жидкости, согласно изобретению, дополнительно выявляют в магнитной жидкости наличие агломератов путём получения изображения жидкости на плоской поверхности при воздействии магнитного поля, измеряют концентрацию агломератов, расстояние между ними, толщину, осуществляют распределение агломератов по длинам, определяют разницу диэлектрической проницаемости между частицами твердой фазы и магнитной жидкостью, определяют значения постоянной распространения СВЧ излучения на участке волновода, заполненного магнитной жидкостью, причём одно из значений определяют на участке с агломератами, а другое – на участке без них, определяют распределение агломератов по объему магнитной жидкости вдоль направления распространения СВЧ-излучения путём выявления в магнитной жидкости слоёв с агломератами и без них, определяют эффективную постоянную распространения и дополнительно определяют тангенс угла диэлектрических потерь. Изобретение обеспечивает повышение точности измерения параметров магнитной жидкости за счёт исключения погрешности, обусловленной наличием агломератов. 1 табл., 5 ил.
Реферат Свернуть Развернуть

Изобретение относится к измерительной технике, в частности, предназначено для определения параметров магнитной жидкости (диаметра ферромагнитных частиц, объемной доли твердой фазы, диэлектрической проницаемости магнитной жидкости, тангенса угла диэлектрических потерь), с учётом наличия агломератов магнитных частиц и может найти применение в различных отраслях промышленности при контроле свойств и параметров магнитной жидкости.

Известен способ определения диаметра ферромагнитных частиц и объемной доли твердой фазы магнитной жидкости (см. патент РФ № 2 611 694 по кл. МПК G01N15/02, опубл. 28.02.2017). В способе осуществляют измерения при различных значениях внешнего магнитного поля, при этом измеряют вязкое трение, а диаметр частиц и объемную долю твердой фазы магнитной жидкости рассчитывают путем решения обратной задачи методом наименьших квадратов.

Однако, в данном способе не учитывается наличие агломератов магнитных наночастиц, в связи с чем возникает дополнительный источник погрешности при определении параметров, связанный с неточностью теоретической модели, используемой в расчетах.

Известен способ определения параметров магнитной жидкости по частотной зависимости коэффициента отражения СВЧ излучения от магнитной жидкости (Усанов Д.А., Скрипаль Ал.В., Скрипаль Ан.В., Курганов А.В. Определение параметров магнитной жидкости по отражению сверхвысокочастотного излучения // ЖТФ, 2001. Т. 71. №12. С. 26-29). Диаметр ферромагнитных частиц и объемную долю твердой фазы магнитной жидкости определяют в ходе решения обратной задачи по результатам измерения частотной зависимости коэффициента отражения.

Однако, в данном способе, как и в предыдущем аналоге, не учитывается наличие агломератов магнитных наночастиц, в связи с чем возникает дополнительный источник погрешности при определении параметров, связанный с неточностью теоретической модели, используемой в расчетах.

Наиболее близким к заявляемому изобретению является способ определения параметров магнитной жидкости (Усанов Д.А., Постельга А.Э., Алтынбаев С.В. Определение параметров магнитной жидкости по температурной зависимости сверхвысокочастотного спектра отражения // ЖТФ, 2013. Т. 83. Вып. 11. С. 30–33.), заключающийся в определении диаметра частиц, объемной доли твердой фазы и диэлектрической проницаемости магнитной жидкости по температурной зависимости сверхвысокочастотного спектра отражения, что позволяет повысить точность определения параметров: диаметра ферромагнитных частиц, объемной доли твердой фазы и диэлектрической проницаемости магнитной жидкости.

Однако, способ также не учитывает наличие агломератов магнитных наночастиц, в связи с чем возникает дополнительный источник погрешности при определении параметров.

Техническая проблема заключается в повышении точности измерения параметров магнитной жидкости за счёт исключения погрешности, обусловленной наличием агломератов.

Технический результат заключается в достижении более точного совпадения экспериментально полученных данных частотной зависимости коэффициента отражения с теоретическими, полученными с учётом пространственного распределения агломератов в магнитной жидкости при описании теоретической модели взаимодействия СВЧ излучения с магнитной жидкостью при приложении к ней магнитного поля.

Указанная техническая проблема решается тем, что в способе определения параметров магнитной жидкости, заключающемуся в воздействии СВЧ-излучения и магнитного поля на магнитную жидкость, помещённую в волновод, измерении коэффициента отражения СВЧ-излучения от магнитной жидкости, определении диаметра частиц твердой фазы, диэлектрической проницаемости и объемной доли твердой фазы магнитной жидкости, согласно изобретению, дополнительно выявляют в магнитной жидкости наличие агломератов путём получения изображения жидкости на плоской поверхности при воздействии магнитного поля, измеряют концентрацию агломератов, расстояние между ними, толщину, осуществляют распределение агломератов по длинам, определяют разницу диэлектрической проницаемости между частицами твердой фазы и магнитной жидкостью, определяют значения постоянной распространения СВЧ излучения на участке волновода, заполненного магнитной жидкостью, причём одно из значений определяют на участке с агломератами, а другое – на участке без них, определяют распределение агломератов по объему магнитной жидкости вдоль направления распространения СВЧ-излучения путём выявления в магнитной жидкости слоёв с агломератами и без них, определяют эффективную постоянную распространения и дополнительно определяют тангенс угла диэлектрических потерь, при этом значение постоянной распространения СВЧ излучения на участке с агломератами и эффективной постоянной распространения определяют из соотношений:

,

где – постоянная распространения в участке волновода с магнитной жидкостью без агломератов, µ – магнитная проницаемость, которая является функцией, зависящей от параметров магнитной жидкости, γ’ и γ’’ – искомые действительная и мнимая части комплексной постоянной распространения в волноводе с магнитной жидкостью с агломератами, ω – круговая частота СВЧ излучения, а – размер широкой стенки волновода, и – разность между абсолютными диэлектрическими и магнитными проницаемостями магнитных частиц и магнитной жидкости в каждой точке поперечного сечения волновода, – коэффициент отражения от однослойной структуры толщиной Lυ, с эффективной постоянной распространения γeff, Rtm – коэффициент отражения от слоя магнитной жидкости, представленного в виде многослойной структуры, рассчитанный методом матриц передачи, γeffeff(ω) – эффективная постоянная распространения на участке волновода, полностью заполненного магнитной жидкостью с учетом распределения агломератов по объему вдоль направления распространения СВЧ излучения.

В известных авторам источниках патентной и научно-технической информации не описано точного способа определения параметров магнитной жидкости, учитывающего погрешность измерений, обусловленную наличием агломератов в магнитной жидкости при приложении к ней магнитного поля путём учёта их толщины, концентрации, расстояния между ними, распределения агломератов по длинам, по объему магнитной жидкости вдоль направления распространения СВЧ-излучения, а также учёта значений постоянной распространения СВЧ излучения на участке с агломератами и эффективной постоянной распространения.

Известно, в частности, что при приложении магнитного поля в магнитной жидкости происходит образование агломератов вдоль линий индукции магнитного поля (Усанов Д.А., Постельга А.Э., Бочкова Т.С., Гаврилин В.Н. Динамика агломерации наночастиц в магнитной жидкости при изменении магнитного поля // ЖТФ, 2016.Т. 86, №3. С. 146–148).

Однако, проблему учёта агломератов для исключения погрешности измерений параметров магнитной жидкости, таких как диаметр магнитных частиц, диэлектрической проницаемости, объемной доли твердой фазы, тангенса угла диэлектрических потерь магнитной жидкости, до подачи данной заявки на изобретение никто не решал.

Также впервые осуществлено определение значений постоянной распространения СВЧ излучения на участке с агломератами и эффективной постоянной распространения.

Сказанное позволяет сделать вывод о наличии в заявляемом изобретении «изобретательского уровня».

Изобретение поясняется чертежами, где представлены:

на фиг.1 – фотография расположенного на плоской поверхности слоя магнитной жидкости при приложении магнитного поля;

на фиг.2 – схема установки для определения частотной зависимости коэффициента отражения СВЧ излучения от слоя магнитной жидкости;

на фиг.3 – схематическое изображение распределения агломератов по поперечному сечению волновода;

на фиг.4 – структура из чередующихся слоев магнитной жидкости с агломератами и без них, используемая при расчете частотной зависимости коэффициента отражения с учетом распределения агломератов по объему магнитной жидкости вдоль направления распространения СВЧ-излучения;

на фиг. 5 – частотные зависимости коэффициента отражения от слоя магнитной жидкости при температуре 253 К.

На фиг. 2 позициями на схеме обозначено:

1 – СВЧ-генератор качающейся частоты 8-мм диапазона;

2 – вентиль;

3 – двойной волноводный тройник;

4 – полупроводниковый СВЧ-диод;

5 – магнитная жидкость;

6, 8 – короткозамыкающие поршни;

7 –аттенюатор;

9 – СВЧ-диод;

10 – аналого-цифровой преобразователь;

11 – компьютер.

На фиг. 4 позициями обозначено:

12 – участок волновода с магнитной жидкостью без агломератов;

13 – участок волновода с магнитной жидкостью с агломератами.

На фиг. 5 позициями обозначено:

14 – частотная зависимость без учета агломератов;

15 –частотная зависимость с учетом агломератов;

16 – экспериментальные данные.

Заявляемый способ определения параметров магнитной жидкости осуществляется следующим образом.

Слой магнитной жидкости помещают на плоскую поверхность между полюсами электромагнита. С помощью средств оптической микроскопии получают фотографию слоя магнитной жидкости с образовавшимися агломератами (фиг. 1). Зная масштаб изображения, с помощью программных пакетов для ЭВМ в результате гранулометрического анализа получают концентрацию агломератов, распределение агломератов по длинам и толщинам и измеряют среднее расстояние между агломератами.

Затем проводят измерение частотной зависимости СВЧ излучения от магнитной жидкости волноводным методом по схеме, представленной на фиг. 2 при различных температурах.

С использованием метода наименьших квадратов рассчитывают параметры магнитной жидкости: – средний диаметр ферромагнитных частиц, объемную долю твердой фазы, диэлектрическую проницаемость и тангенс угла диэлектрических потерь магнитной жидкости.

Решение обратной задачи сводится к нахождению минимума функционала

(1)
(2)

где γ00()–постоянная распространения СВЧ волны в пустой части волновода, γ=γ()–постоянная распространения в участке волновода, полностью заполненного магнитной жидкостью, Lυ–толщина слоя магнитной жидкости, Lf–расстояние до короткозамыкающего поршня, – экспериментальные значения (n шт.) коэффициента отражения для различных частот и температур, R – теоретически рассчитанный коэффициент отражения, – средний диаметр ферромагнитных частиц, объемная доля твердой фазы, диэлектрическая проницаемость и тангенс угла диэлектрических потерь магнитной жидкости соответственно.

Постоянная распространения СВЧ волны в участке волновода, полностью заполненном магнитной жидкостью γ, рассчитывается с учетом распределения агломератов по объему магнитной жидкости вдоль направления распространения СВЧ излучения с использованием теории возмущений и метода матриц передачи. Действительная и мнимая части постоянной распространения γ с учетом распределения агломератов по поперечному сечению волновода (фиг.3), определяется с использованием теории возмущений в результате решения численными методами следующего уравнения:

(3)
, (4)

где –постоянная распространения в участке волновода с магнитной жидкостью без агломератов,–магнитная проницаемость, которая является функцией, зависящей от параметров магнитной жидкости, γ’ и γ’’–искомые действительная и мнимая части комплексной постоянной распространения в волноводе с магнитной жидкостью с агломератами, ω–круговая частота СВЧ излучения, а–размер широкой стенки волновода, и–разность между абсолютными диэлектрическими и магнитными проницаемостями ферромагнетика и магнитной жидкости в каждой точке поперечного сечения волновода.

При этом учитывается, что с увеличением концентрации агломератов, объемная доля твердой фазы в магнитной жидкости уменьшается:

,

Где – объем твердой фазы в магнитной жидкости до образования агломератов, – объемная доля твердой фазы в магнитной жидкости до образования агломератов, –объем магнитной жидкости, A – площадь поперечного сечения волновода, Lυ–толщина слоя магнитной жидкости, – объем, занимаемый агломератами, – площадь в поперечном сечении волновода, занимаемая агломератами.

Частотная зависимость коэффициента отражения с учетом распределения агломератов вдоль направления распространения СВЧ-излучения рассчитывается с использованием метода матриц передачи. Объем магнитной жидкости представляют в виде многослойной структуры, состоящей из множества чередующихся слоев магнитной жидкости без агломератов и с агломератами (фиг.4). Для расчета коэффициента отражения электромагнитной волны от такой многослойной структуры используют матрицы передачи между областями с различными значениями постоянной распространения электромагнитной волны γj и γj+1:

. ((5)

,

.

где – матрица передачи слоистой структуры, состоящей из N слоев, zk,m – расстояние от поверхности магнитной жидкости до границы между слоями k и m, j – номер слоя.

В ходе решения обратной задачи численными методами определяется эффективная постоянная распространения электромагнитной волны через всю многослойную структуру с использованием формулы:

,
,
(6)

где –коэффициент отражения от однослойной структуры толщиной Lυ, с эффективной постоянной распространиения γeff, Rtm–коэффициент отражения (5) от слоя магнитной жидкости, представленного в виде многослойной структуры, рассчитанный методом матриц передачи, γ0=γ0(ω)–постоянная распространения в пустой части волновода, γeffeff(ω)–эффективная постоянная распространения электромагнитной волны в участке волновода, полностью заполненном магнитной жидкостью, с учетом распределения агломератов по объему магнитной жидкости вдоль направления распространения СВЧ излучения.

Частотная зависимость коэффициента отражения СВЧ излучения с учетом агломератов рассчитывается по формуле (2). В качестве постоянной распространения в участке волновода, заполненном магнитной жидкостью, принимается найденное значение γeff. Полученные при различных температурах частотные зависимости коэффициента отражения используются в качестве теоретических при решении методом наименьших квадратов (1) обратной задачи по определению среднего диаметра ферромагнитных наночастиц, объемной доли твердой фазы, диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь магнитной жидкости.

Таким образом, определяют средний диаметр ферромагнитных частиц, диэлектрическую проницаемость, объемную долю твердой фазы и тангенс угла диэлектрических потерь магнитной жидкости.

Пример исполнения способа

Для определения распределения агломератов слой магнитной жидкости помещали между полюсами электромагнита с напряженностью магнитного поля 11,5 kOe. В качестве ферромагнитных частиц использовались частицы магнетита.

С помощью микроскопа HIROX KH-77 получали фотографию, на которой наблюдались агломераты (фиг. 1). В программном пакете Gwiddion определялось распределение агломератов по длинам, концентрация агломератов, рассчитывалось среднее расстояние между агломератами и средняя толщина агломератов, которые составили 10 µm и 1 µm соответственно.

Волноводным методом (фиг. 2) были измерены частотные зависимости коэффициента отражения от слоя магнитной жидкости при приложении магнитного поля с напряженность 11.5 kОе при температурах 253 и 293 К. Толщина слоя составляла 20 mm, расстояние до короткозамыкающего поршня 175 mm.

Построена теоретическая модель для измеренной частотной зависимости СВЧ излучения от магнитной жидкости волноводным методом при температурах 253 и 293о К. Коэффициент отражения от слоя магнитной жидкости вычислялся по формуле (2), в которой постоянная распространения на участке волновода с магнитной жидкостью с учетом наличия агломератов определялась с помощью теории возмущений и метода матриц передачи.

Распределение агломератов магнетита было взято из измерений методом оптической микроскопии, представленных выше. В поперечном сечении волновода насчитывалось 12500 агломератов. Действительную и мнимую части постоянной распространения в участке волновода, полностью заполненном магнитной жидкостью, с учетом распределения агломератов по поперечному сечению волновода, определяли из решения уравнения (3) численными методами.

Частотная зависимость коэффициента отражения с учетом распределения агломератов вдоль направления распространения СВЧ-излучения рассчитывалась с использованием метода матриц передачи. Толщина каждого слоя без агломератов равнялась среднему расстоянию между агломератами 10 µm. Всего в структуре насчитывалось 3500 слоев. Расчет коэффициента отражения электромагнитной волны от многослойной структуры производился по формуле (5). Эффективная постоянная распространения γeff в участке волновода, полностью заполненном магнитной жидкостью, представленном в виде многослойной структуры, определялась в ходе решения обратной задачи (6) численными методами.

Частотная зависимость коэффициента отражения СВЧ излучения (2) при температуре 253 К, рассчитанная для эффективной постоянной распространения γeff, показана на фиг. 5 кривая 15. Из фиг. 5 видно, что кривая 15, рассчитанная с учетом пространственного распределения агломератов, лучше совпадает с экспериментальными данными (кривая 16), чем кривая 14, рассчитанная без учета пространственного распределения и геометрических размеров, образующихся при таких значениях внешнего магнитного поля агломератов.

Параметры агломератов определялись при решении обратной задачи методом наименьших квадратов с использованием функционала (1). В качестве экспериментальных значений использовались частотные зависимости коэффициента отражения от слоя магнитной жидкости при приложении магнитного поля с напряженностью 11.5 kОе при температурах 253 и 293 К. Теоретические частотные зависимости рассчитывались по формуле (2). В качестве постоянной распространения в заполненной части волновода принималась эффективная постоянная распространения γeff, зависящая от искомых параметров и учитывающая наличие агломератов в слое магнитной жидкости.

Результаты расчетов параметров без учета и с учетом наличия агломератов сведены в таблицу 1, где – относительная разница между значениями искомого параметра, рассчитанного без учета x0 и с учетом агломератов x1.

Таблица 1

Параметр x0 x1 , %
d, nm 4,00 3,84 4,2
φ 0,144 0,164 12,2
ε 3,58 3,70 3,2
tgδ 0,043 0,051 15,7

Таким образом, определяются средний диаметр магнетитовых частиц 3,84 нм, объемная доля твердой фазы 0,164, диэлектрическая проницаемость 3,7 и тангенс угла диэлектрических потерь 0,051.


СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ
Источник поступления информации: Роспатент

Показаны записи 1-10 из 90.
27.08.2016
№216.015.4d69

Способ прогнозирования эффективности речевого воздействия фрагментов дискурса на разных языках

Изобретение относится к средствам для прогнозирования эффективности речевого воздействия фрагментов дискурса на разных языках. Технический результат заключается в прогнозировании эффективности речевого воздействия (ЭРВ) фрагмента дискурса на разных языках. Отбирают параметры, которые могут...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002595616
Дата охранного документа: 27.08.2016
20.08.2016
№216.015.4e3f

Способ выбора изображений для идентификации оружия по следу бойка

Изобретение относится к области идентификации огнестрельного оружия по следам бойка с индивидуальным признаком в виде пятна произвольной формы путем обработки цифровых изображений следов бойков и последующего их анализа. Исследуемую гильзу сканируют с получением исходного цифрового изображения...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002595181
Дата охранного документа: 20.08.2016
27.08.2016
№216.015.50ff

Способ лечения косоглазия

Изобретение относится к медицине, а именно к офтальмологии, и предназначено для лечения косоглазия. Пациента просят следить за объектом, колеблющимся с постоянной частотой, выбранной из диапазона от 0,2 до 0,5 Гц, в начале и в конце упражнений в течение 10-40 с, в зависимости от выбранной...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002595793
Дата охранного документа: 27.08.2016
13.01.2017
№217.015.8620

Оптоакустический объектив

Изобретение относится к области спектроскопии конденсированных сред и фотоакустического анализа материалов. Оптоакустический объектив содержит звукопровод с кольцевым пьезоэлектрическим преобразователем на одном его торце, акустической линзой на другом его торце и сквозным цилиндрическим...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002603819
Дата охранного документа: 27.11.2016
25.08.2017
№217.015.9719

Многодиапазонная радиочастотная идентификационная метка на поверхностных акустических волнах

Изобретение относится к пьезоэлектрическим приборам, в частности к пассивным меткам на поверхностных акустических волнах для систем радиочастотной идентификации. Технический результат: предотвращение искажения кодового сигнала, генерируемого меткой, и снижение потерь сигнала за счет...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002609012
Дата охранного документа: 30.01.2017
25.08.2017
№217.015.99bb

Способ определения массовой доли диэтилендисульфида основного вещества в образце методом автоматического потенциометрического титрования

Изобретение относится к аналитической химии, а именно к определению содержания массовой доли основного вещества в образце состава диэтилендисульфида. Для этого проводят количественный анализ образца диэтилендисульфида методом автоматического потенциометрического титрования. Определение основано...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002609830
Дата охранного документа: 06.02.2017
25.08.2017
№217.015.9c5d

Способ измерения скорости течения крови

Изобретение относится к измерительной технике и касается способа измерения скорости течения жидкости с рассеивающими свет частицами. Способ включает в себя освещение потока жидкости одновременно двумя пучками лазерного излучения и определение спектра мощности P(f) отраженного сигнала. Затем...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002610559
Дата охранного документа: 13.02.2017
25.08.2017
№217.015.a6c4

Двухканальный дифракционный фазовый микроскоп

Изобретение относится к области фазовой микроскопии и касается дифракционного фазового микроскопа. Микроскоп включает в себя два источника света с разными длинами волн, микрообъектив, тубусную линзу, дифракционную решетку на пропускание, первую и вторую линзы дифракционного фазового модуля,...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002608012
Дата охранного документа: 11.01.2017
25.08.2017
№217.015.a9c6

Способ модификации поверхности наночастиц оксида кремния с включенными квантовыми точками

Настоящее изобретение относится к нанотехнологиям и может быть использовано для получения стабильных водных растворов полупроводниковых квантовых точек, покрытых оболочками оксида кремния, модифицированных активной группой для биоконъюгирования и стабилизированных полиоксиэтиленом. Описан...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002611541
Дата охранного документа: 28.02.2017
25.08.2017
№217.015.a9c9

Способ получения композитного материала на подложке

Изобретение относится к полимерной химии. Выбирают металлические частицы двух разных размеров. Измельчают полимер до меньшего размера частиц металла. Раздельно перемешивают крупные и мелкие частицы металла с частицами полимера с образованием двух фракций порошков. Производят нагрев частиц...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002611540
Дата охранного документа: 28.02.2017
Показаны записи 1-10 из 50.
10.01.2013
№216.012.1719

Способ оценки прогрессирования стадии первичной открытоугольной глаукомы

Изобретение относится к медицине, в частности к офтальмологии, и может быть использовано для оценки стадии прогрессирования первичной открытоугольной глаукомы. Для конкретного пациента с уже установленным клиническими методами диагнозом первичная открытоугольная глаукома стадии S проводят...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002471405
Дата охранного документа: 10.01.2013
10.01.2013
№216.012.171a

Способ бесконтактного измерения внутриглазного давления

Изобретение относится к области медицины и может быть использовано для измерения внутриглазного давления. Способ заключается в том, что на глаз воздействуют пневмоимпульсом, с одновременным освещением его поверхности лазером, используя калибровочную кривую для модели глаза. Преобразуют...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002471406
Дата охранного документа: 10.01.2013
10.01.2013
№216.012.1a8a

Цифровой генератор хаотического сигнала

Изобретение относится к области радиотехники и может быть использовано в современных, помехозащищенных и конфиденциальных системах связи, в системах защиты информации для создания шумового сигнала, в контрольно-измерительных системах для измерения частотных характеристик, а также в системах...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002472286
Дата охранного документа: 10.01.2013
20.02.2013
№216.012.2801

Способ изготовления зонда для ближнеполевой сверхвысокочастотной микроскопии

Изобретение относится к измерительной технике и может быть использовано в ближнеполевой сканирующей СВЧ и оптической микроскопии. Способ изготовления стеклянного зонда с проводящей сердцевиной включает помещение в стеклянную трубку легкоплавкого металла или металлического сплава, температура...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002475761
Дата охранного документа: 20.02.2013
20.04.2013
№216.012.357d

Способ оценки стадии первичной открытоугольной глаукомы

Изобретение относится к медицине, в частности к офтальмологии, и может быть использовано для оценки стадии прогрессирования первичной открытоугольной глаукомы. Осуществляют видеорегистрацию зрачковых реакций в темноте без фонового освещения глаза на световую вспышку у пациента с диагнозом:...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002479246
Дата охранного документа: 20.04.2013
27.06.2013
№216.012.4f3e

Способ измерения внутриглазного давления

Изобретение относится к области медицины, в частности к области офтальмологии для измерений внутриглазного давления. Способ заключается в том, что на глаз воздействуют пневмоимпульсом, с одновременным освещением его поверхности лазером. Далее преобразуют отраженный сигнал в автодинный сигнал,...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002485879
Дата охранного документа: 27.06.2013
20.02.2014
№216.012.a32c

Способ определения амплитуды нановибраций по сигналу лазерного автодина

Изобретение относится к измерительной технике и предназначено для измерений вибраций. Способ измерения амплитуды нановибраций ξ заключается в том, что освещают объект лазерным излучением, преобразуют отраженное от него излучение в электрический (автодинный) сигнал, раскладывают сигнал в...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002507487
Дата охранного документа: 20.02.2014
20.05.2014
№216.012.c52f

Способ определения электропроводности и энергии активации примесных центров полупроводниковых слоев

Изобретение относится к измерительной технике, а именно к способу определения электропроводности и толщины слоя полупроводника на поверхности диэлектрика, и может найти применение в различных отраслях промышленности при контроле свойств полупроводниковых слоев. Предложенный способ включает...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002516238
Дата охранного документа: 20.05.2014
27.05.2014
№216.012.c8ea

Способ определения электропроводности и толщины полупроводниковых пластин или нанометровых полупроводниковых слоев в структурах "полупроводниковый слой - полупроводниковая подложка"

Изобретение относится к контрольно-измерительной технике. Технический результат - расширение функциональных возможностей одновременного определения электропроводности и толщины полупроводниковых пластин и электропроводности и толщины тонких полупроводниковых эпитаксиальных слоев в структурах...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002517200
Дата охранного документа: 27.05.2014
27.06.2014
№216.012.d77f

Способ определения амплитуды нановибраций по спектру частотномодулированного полупроводникового лазерного автодина

Использование: для определения амплитуды нановибраций. Сущность изобретения заключается в том, что освещают вибрирующий на частоте Ω объект лазерным излучением, преобразуют отраженное от объекта излучение в электрический автодинный сигнал, раскладывают сигнал в спектральный ряд, при этом...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002520945
Дата охранного документа: 27.06.2014
+ добавить свой РИД