Результат интеллектуальной деятельности: СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ НАМАГНИЧЕННОСТИ ВЕЩЕСТВА

Изобретение предназначается для отдельного измерения неелевской намагниченности вещества, направление которой совпадает с направлением оси легкого намагничивания вещества, и зеемановской намагниченности, направление которой совпадает с направлением внешнего магнитного поля. Оно может быть использовано при изготовлении магнитных жидкостей с наночастицами, имеющими преобладание или зеемановской или неелевской намагниченности. А также для оценки неелевских времен релаксации, для нахождения распределения направлений осей легкого намагничивания, для экспериментальной оценки энергии связи магнитного момента с веществом.

Известен способ определения намагниченности вещества без изменения индукции внешнего магнитного поля путем помещения в магнитное поле спектрометра ЯМР образцов исследуемого вещества цилиндрической и сферической формы. Намагниченность М находят по формуле М=3(А-В), где А и В – напряженности магнитного поля, при которых регистрируются максимумы сигналов ЯМР в вышеупомянутых цилиндрическом и сферическом образцах. Способ описан в Патенте РФ №2361195, "Способ измерения намагниченности", автор А.И. Жерновой, опубликован в бюл. №19 от 10 июля 2009 г. Недостаток способа в том, что для его осуществления исследуемое вещество должно давать сигнал ЯМР, кроме того, этим способом нельзя отличить намагниченность Зеемана от намагниченности Нееля.

Известен способ измерения намагниченности вещества без изменения индукции внешнего магнитного поля путем помещения в это магнитное поле образца вещества правильной геометрической формы, измерения снаружи образца индукции В в точке, где линии индукции направлены нормально поверхности образца, и напряженности Н в точке, где линии напряженности направлены параллельно поверхности образца, и нахождения намагниченности по формуле М=В/μо-Н. Недостаток способа в том, что им нельзя отличить намагниченность Зеемана, параллельную индукции магнитного поля В, от намагниченности Нееля, параллельную оси легкого намагничивания в каждой точке исследуемого ферромагнитного вещества. Способ можно принять за прототип. Он описан в журнале «Научное приборостроение», 2009, том 19, №3, с. 57-61, авторы А.И. Жерновой, В.Н. Наумов, Ю.Р. Рудаков.

В предлагаемом способе для измерения намагниченности вещества без изменения индукции внешнего магнитного поля из исследуемого вещества изготавливается образец правильной геометрической формы, например параллелепипед или цилиндр. Образец помещается во внешнее магнитное поле с индукцией, направленной параллельно или нормально оси образца. Около поверхности образца, ориентированной нормально линиям индукции внешнего магнитного поля, устанавливается датчик 1 для измерения индукции В магнитного поля, а у поверхности образца, ориентированной параллельно линиям напряженности внешнего магнитного поля, устанавливается датчик 2 для измерения напряженности Н магнитного поля. Измерив при первом положении образца датчиком 1 магнитную индукцию В1 и датчиком 2 напряженность магнитного поля H1, находим намагниченность в первом положении М1=В1/μo-Н1. После этого образец поворачивается вокруг его оси симметрии на 180 градусов относительно направления индукции внешнего магнитного поля, измеряются индукция В2 и напряженность Н2 при втором положении образца и определяется намагниченность М2=В2/μо-Н2. Если в положении 1 намагниченность Зеемана Мз и Нееля Мн были параллельны друг другу, то М1=Мз+Мн. При повороте образца относительно направления индукции внешнего поля намагниченность Зеемана остается параллельной индукции внешнего поля, а намагниченность Нееля поворачивается вместе с образцом и становится антипараллельной индукции внешнего поля, поэтому измеряемая после поворота образца намагниченность:

М2=Мз-Мн.

В результате Мз и Мн можно найти по формулам:

Мз=(М1+М2)/2,

Мн=(М1-М2)/2.

Пример осуществления способа

Для осуществления способа использована установка, описанная там же, где прототип («Научное приборостроение», 2009, том 19, №3, с. 57-61). Ее схема приведена на рис. 1.

Исследуемый магнетик помещается в два цилиндрических контейнера 10 диаметром 20 и высотой 45 мм, расположенных на расстоянии 3 мм друг от друга в магнитном поле, создаваемом магнитами 1. На боковой поверхности одного из контейнеров расположена катушка 2 датчика ЯМР для измерения магнитной индукции В, а в щели между контейнерами катушка 3 датчика ЯМР для измерения напряженности магнитного поля Н внутри магнетика. Катушка 2 расположена в точке, где линии магнитной индукции нормальны поверхности магнетика, а катушка 3 расположена в точке, где линии напряженности магнитного поля параллельны поверхности магнетика, поэтому, как следует, например, из учебника (С.Г. Калашников. «Электричество». М.: Наука, 1985. 576 с.), измеряемые значения В и Н равны индукции и напряженности магнитного поля внутри образца. Для измерения В и Н применен метод нутации, описанный в монографии (А.И. Жерновой. «Измерение магнитных полей методом нутации». Л.: Энергия, 1979. 103 с.). Для этого через катушки 2, 3 по хлорвиниловой трубке протекает вода, предварительно поляризованная в магните 4, которая поступает в катушку датчика ЯМР, расположенного в магните 5 и присоединенного к прибору 6, где дает сигнал, полярность которого меняется, когда частота, измеряемая частотомером 9, присоединенным к выходу прибора 8, совпадает частотой ЯМР в катушке 2 или 3, присоединенной к генератору 8 переключателем 7. Измеряя частоты ЯМР f2 в катушке 2 и f3 в катушке 3, можно определять намагниченности образца по формуле:

M=(f2-f3)/β,

где β - гиромагнитное отношение протонов, равное в системе единиц СИ 53,4 Гцм/А. Определив намагниченность M1, а затем повернув оба цилиндра 10 вокруг их осей на 180 градусов, определив М2, находим намагниченность Зеемана

Мз=(М1+М2)/2

и намагниченность Нееля:

Мн=(М1-М2)/2.

Практическая значимость предлагаемого способа

Многие практические применения магнитных жидкостей основаны на том, что в магнитном поле ферромагнитные наночастицы ориентируются параллельно индукции внешнего магнитного поля. Это свойство ферромагнитных наночастиц приводит к увеличению вязкости магнитной жидкости при наложении магнитного поля, что используется, например, для создания управляемых магнитным полем гидравлических сцеплений и тормозов. При добавлении магнитных жидкостей в жидкие кристаллы появляется возможность управлять жидкими кристаллами при помощи магнитных полей. Для подобных применений магнитная жидкость должна иметь ферромагнитные наночастицы с большой неелевской намагниченностью. Предлагаемый способ позволяет контролировать это свойство наночастиц при изготовлении порошков, из которых эти жидкости производятся.