×
13.01.2017
217.015.73d2

СПОСОБ ПОДАВЛЕНИЯ ЛАВИННОГО ШУМА В СПЕКТРОМЕТРАХ С МЕДЛЕННЫМИ СЦИНТИЛЛЯТОРАМИ И КРЕМНИЕВЫМИ ФОТОУМНОЖИТЕЛЯМИ

Вид РИД

Изобретение

Юридическая информация Свернуть Развернуть
Краткое описание РИД Свернуть Развернуть
Аннотация: Изобретение относится к сцинтилляционным спектрометрам ионизирующих излучений. Сущность изобретения заключается в том, что сцинтилляционные сигналы и лавинные шумовые импульсы с выхода кремниевого фотоумножителя, прежде чем они попадут на интегратор сцинтилляционных импульсов, разветвляют в основной и вспомогательный каналы и при этом во вспомогательном канале, пользуясь значительным, не менее чем 10-кратным отличием в длительностях сцинтилляционных и лавинных шумовых импульсов, производят укорачивание сцинтилляционных импульсов до длительности, соизмеримой с длительностью исходных лавинных шумовых импульсов, а затем, с помощью нелинейных или время-вариантных преобразований, выделяют модифицированные шумовые импульсы, масштабируют их таким образом, чтобы их площади соответствовали площадям исходных лавинных шумовых импульсов, и подают их на суммирование со сцинтилляционными сигналами и лавинными шумовыми импульсами первого канала с полярностью, противоположной полярности лавинных шумовых импульсов в основном канале, после чего полученный аддитивный поток сцинтилляционных сигналов и лавинных шумовых импульсов из основного канала и модифицированных шумовых импульсов вспомогательного каналов подают на вход интегратора сцинтилляционных сигналов, где происходит окончательная попарная компенсация лавинных шумовых импульсов, прошедших по обоим каналам. Технический результат - повышение эффективности сбора света со сцинтилляционных кристаллов. 3 ил.
Реферат Свернуть Развернуть

Настоящее изобретение относится к области ядерного приборостроения, точнее к устройствам сцинтилляционных спектрометров ионизирующих излучений, в которых для достижения предельного энергетического разрешения необходима длительная обработка каждого из сигналов детектора. В первую очередь это те спектрометры, где сцинтилляторы характеризуются относительно большими временами высвечивания, например с кристаллами CsI:Tl, BaF2, SrI2:Eu и др.

Типичный сцинтилляционный спектрометр энергий содержит (фиг. 1) сцинтиллятор и оптически сочлененный с ним фотоэлектронный умножитель, образующих детектор 1; зарядочувствительный предусилитель 2 или резистор нагрузки 3 и процессор детекторных импульсов 4. Сцинтиллятор служит для преобразования энергии поглощенных в нем гамма-квантов или заряженных частиц в световые вспышки пропорциональной интенсивности. РМТ преобразует световые вспышки в пропорциональные импульсы тока на своем аноде; ChA, являющийся по сути интегратором, преобразует импульсы тока на аноде фотоумножителя в экспоненциальные импульсы напряжения с постоянной времени спада τРА≥50µs и временем нарастания Tr, определяемым длительностью импульса тока на аноде фотоумножителя. Процессор детекторных импульсов выполняет функции усиления; формирования детекторных импульсов с амплитудой, пропорциональной площади импульса тока на аноде фотоумножителя (а значит, и энергии кванта или частицы); стабилизации базовой линии спектрометра, инспекции и режекции наложенных во времени сигналов, преобразования амплитуд сформированных импульсов в цифровой код и передачу этих кодов в устройство накопления, обработки и визуализации спектров (обычно это какой-либо персональный компьютер, но может быть и специализированный микропроцессор).

Современные электронные фотоумножители характеризуются высоким коэффициентом усиления Gphe числа образованных в материале фотокатода светом фотоэлектронов (Gphe=105÷5×106). Поэтому принципиальной необходимости применения зарядочувствительного предусилителя, который с детекторами без внутреннего усиления обеспечивает минимизацию вносимых электронным трактом шумов, здесь нет. ChA применяют в сцинтилляционных спектрометрах с электронным каналом (PDP), выполненном на универсальных спектрометрических модулях [CANBERRA. Instrument Catalog (Edition 9). 338 р.] для обеспечения требуемой ими формы импульсов (τРА≥50µs). В моноприборах ограничиваются простой резистивной нагрузкой на аноде РМТ, обычно это 50 Ω для согласования с кабелем [Belousov М.Р. и др. Портативный сцинтилляционный гамма-спектрометр СТАРК-01. Аналитика и контроль V. 15 (2011) №4. р. 429-438, Belousov М.Р. et al. Scintillation spectrometer SBL-1 for the x-ray densitometer of radioactive technological solutions. Analytics and Control V. 17 (2013) №1, p. 21-26].

В любом случае, есть в составе спектрометра зарядочувствительный предусилитель либо нет, на выходе формирователя детекторных импульсов стремятся получать импульсы с временем достижения пикового значения Tpeak, большим, чем полная длительность сцинтилляционной вспышки TLF. Этим обеспечивается максимальное использование фотонов сцинтилляции в формировании импульса, чья амплитуда является мерой энергии поглощенного в детекторе гамма-кванта или заряженной частицы. Если Tpeak<TLF, то фотоны света, возникшие после Tpeak, и рожденные ими фотоэлектроны никак не участвуют в формировании максимального значения сигнала Speak при t=Tpeak - возникает так называемый баллистический дефицит. При данной энергии γ-кванта Еγ амплитуда импульса оказывается меньше, чем была бы при выполнении условия Tpeak≥TLF. Сцинтилляционные вспышки сцинтилляторов в первом приближении описываются одной или суммой нескольких экспоненциальных компонент высвечивания. В случае однокомпонентной сцинтилляции TLF≥4,6τLF (99% полной длительности) или TLF≥6,9τLF (99,9%). Здесь τLF - постоянная времени высвечивания сцинтиллятора. Сигналы на выходе формирователя имеют, как правило, квазигауссову форму, что достигается 2-3-кратным интегрированием экспоненциальных импульсов на активных фильтрах нижних частот.

В последнее десятилетие получают все большее применение кремниевые фотоумножители (SiPM) [Акимов Ю.К. Фотонные методы регистрации излучений. Дубна: ОИЯИ, 2014 г., 323 с.]. Они представляют собой кремниевые сэндвичи - слои, образующие pn-переходы, на которые подано обратное смещение. Размеры чувствительной к свету поверхности от 1×1 до 6×6 mm. Толщина сэндвича ≈5µm. Каждый такой сэндвич содержит в себе несколько тысяч микропикселей - миниатюрных счетчиков Гейгера-Мюллера с гасящими разряд резисторами. Размер одного микропикселя от 10×10 до 50×50 µm. Фотон света, с вероятностью 40÷70% (отношение чувствительной и общей площадей фотосенсора - FF) попавший на микропиксель с вероятностью 25÷75% (квантовая эффективность - QE), вызывает появление электрон-дырочной пары. Далее, с вероятностью 70÷90% (PG), двигаясь в электрическом поле с высокой напряженностью, фотоэлектрон рождает лавину электронов с числом носителей 105÷106 (это вполне соответствует усилению вакуумных фотоумножителей). Величина, равная FF×QE×PG, называется фотодетекторной эффективностью кремниевого фотоумножителя (PDE). Процесс образования лавины занимает около 1 ns. Возникающий лавинный ток протекает через гасящий резистор, напряжение падает и лавина прекращается. На нагрузке образуется сигнал стандартной амплитуды. Линейная зависимость между засветкой SiPM сцинтилляционной вспышкой и величиной выходного тока достигается за счет большого числа микропикселей, подключенных к общей нагрузке, но при условии, что число фотонов света во вспышке существенно ниже, чем число микропикселей.

Целый ряд преимуществ кремниевых фотоумножителей перед вакуумными фотоумножителями (РМТ) делают их очень перспективными для создания сцинтилляционных детекторов ионизирующих излучений. Это нечувствительность к магнитному полю; малые габариты и масса; низкое значение рабочего напряжения (25÷75 V против 1000÷2000 V, необходимых для РМТ); более широкий, чем для РМТ, спектральный диапазон чувствительности к свету (от фиолетового до оранжевого). Есть, однако, у SiPM свойства, которые не позволяют заместить ими во всех случаях РМТ.

Главное - это наличие темнового тока, который создает электронный шум, сильно зависящий от температуры. Другие полупроводниковые фотосенсоры, применяемые со сцинтилляторами (PIN-фотодиоды, лавинные фотодиоды), также обладают током утечки (темновым током), но характер возникающего в них шума коренным образом отличается от того, какой возникает в SiPM. Дело в том, что электроны, составляющие обычный ток утечки в полупроводнике, попадая в область высокой напряженности поля, вызывают с вероятностью PG образование лавин точно так же, как это происходит от электронов, образованных в результате фотоэффекта. В итоге шум на выходе SiPM представляет собой пуассоновский поток однополярных импульсов экспоненциальной формы с дискретным рядом амплитуд, соответствующих 1-му, 2-му, 3-му первичным электронам. Постоянная времени спада τR обусловлена процессом восстановления напряжения на микропикселе после окончания лавины - восстановление заряда на паразитной емкости через гасящий резистор. В зависимости от размеров SiPM, размеров микропикселей и технологии изготовления τR=10÷100 ns. Характеристикой "лавинного" шума, образующегося в SiPM, является приводимая производителями темновая скорость счета (Dark Count Rate - DCR). Величина скорости счета "лавинных" шумовых импульсов при комнатной температуре может достигать значений DCR=1,20÷3,4 MHz ("SensL" C-series 6×6 mm, 35 µm).

Можно оценить влияние "лавинного" шума на энергетическое разрешение спектрометра со сцинтиллятором CsI:Tl стандартного размера ⌀38×38 mm, например.

Пусть регистрируется энергия γ-квантов от источника 137Cs (Еγ=662 KeV). Среднее число образованных фотонов света (ph) составит

где LY - световыход сцинтиллятора CsI:Tl, ph/KeV.

Среднее число рожденных в SiPM лавинообразующих электронов <Nsc> дается формулой (2):

где PDE - эффективность преобразования в SiPM фотонов света лавинные электроны при λsc=550 nm.

Сцинтиллятор CsI:Tl характеризуется достаточно большим временем высвечивания - около 15 µs и за это время возникнет в среднем 6355 рожденных светом электронов.

Для сбора света со сцинтиллятора упомянутых размеров потребуется 49 экз. SiPM 6×6 mm. Если взять значение DCR=1,5 MHz для одного экземпляра, то средний интервал между возникновениями "лавинных" шумовых импульсов составит 830 ns. Для матрицы из параллельно включенных 49 экз. этот интервал составит ≈17 ns. Таким образом, за время высвечивания сцинтиллятора (15 µs) образуется 15×103ns/17ns=880 лавинных шумовых электронов <Nn_e>. За счет этих 880 лавинных шумовых электронов центр тяжести зарегистрированного пика Еγ=662 KeV сместится вправо по шкале энергий и новое положение будет соответствовать энергии 753 KeV. Приращение в 92 KeV получат и все остальные пики аппаратурного гамма-спектра. Хуже то, что положение пиков будет сильно зависеть от температуры из-за экспоненциальной зависимости от нее DCR. Система стабилизации энергетической шкалы спектрометра становится обязательной. Еще одно следствие действия лавинного шума - ухудшение относительного энергетического разрешения (η). Статистическая составляющая относительного энергетического разрешения обратно пропорциональна корню квадратному из среднего числа носителей заряда и дается выражением:

Флуктуации числа лавинных шумовых электронов, как упоминалось выше, подчиняется распределению Пуассона, поэтому шумовая составит

Величина шумовой составляющей энергетического разрешения составляет почти 40% от статистической. При меньших энергиях вклад еще выше. Никакими традиционными мерами, кроме охлаждения SiPM и применения сцинтилляторов с гораздо более коротким временем высвечивания (что не всегда приемлемо), избавиться от влияния лавинного шума невозможно.

Задачей изобретения является создание способа подавления лавинного шума в спектрометрах с медленными сцинтилляторами и кремниевыми фотоумножителями, основанного на том, что лавинный шум состоит из отдельных однополярных импульсов постоянной формы и конечной средней частоты следования.

Указанная задача решается тем, что сцинтилляционные сигналы и лавинные шумовые импульсы с выхода кремниевого фотоумножителя, прежде чем они попадут на интегратор сцинтилляционных импульсов, разветвляют в основной и вспомогательный каналы и при этом во вспомогательном канале, пользуясь значительным, не менее чем 10-кратным отличием в длительностях сцинтилляционных и лавинных шумовых импульсов, производят укорачивание сцинтилляционных импульсов до длительности, соизмеримой с длительностью исходных лавинных шумовых импульсов, а затем, с помощью нелинейных или время-вариантных преобразований, выделяют модифицированные шумовые импульсы, масштабируют их таким образом, чтобы их площади соответствовали площадям исходных лавинных шумовых импульсов и подают их на суммирование со сцинтилляционными сигналами и лавинными шумовыми импульсами первого канала с полярностью, противоположной полярности лавинных шумовых импульсов в основном канале, после чего полученный аддитивный поток сцинтилляционных сигналов и лавинных шумовых импульсов из основного канала и модифицированных шумовых импульсов вспомогательного каналов подают на вход интегратора сцинтилляционных сигналов, где происходит окончательная попарная компенсация лавинных шумовых импульсов, прошедших по обоим каналам.

Реализация способа показана на фиг. 2, где приведена структурная схема компенсатора лавинных шумовых импульсов. Сигнал с 50-омной нагрузки 3 кремниевого фотоумножителя разветвляется на вход аналогового сумматора 8 и на вход формирователя компенсирующих импульсов, содержащий изодромный интегратор 5, устройство дифференцирования импульсов 6 и ограничитель с нулевым порогом 7. В формирователе компенсирующих импульсов происходит устранение быстрой составляющей сцинтилляционного импульса, описываемого выражением [G.F. Knoll. Radiation Detection and Measurement. John Wiley & Sons. 3-rd Edition, 1999, 801 P.]:

где τf - быстрая компонента высвечивания (τf=680 ns);

τs - медленная компонента высвечивания (τs=3,34 µs).

Изодромный интегратор 5 увеличивает постоянную высвечивания τf=680 ns до величины τs=3,34 µs, и в итоге сигнал, соответствующий сцинтилляционной вспышке, состоящей из суммы двух экспоненциальных компонент, превращается в однокомпонентный - экспонента с постоянной времени высвечивания τs=3,34 µs. Преобразование 2-компонентного сигнала в 1-компонентный необходимо принципиально, чтобы была возможность укоротить его до минимальной длительности. В данном случае такое укорачивание выполняется устройством линии задержки 6. Дифференцирование на линии задержки (DL) происходит путем суммирования на выходе А2 прямого и задержанного на время TDL=τsi=100 ns импульсов (как сцинтилляционного, так и шумового). Здесь τsi - постоянная времени восстановления SiPM. Временные диаграммы, иллюстрирующие работу компенсатора, приведены на фиг. 3.

На компенсацию поступает отрицательная полуволна продифференцированного лавинного шумового импульса (показана штриховкой), которая выделяется с помощью ограничителя с нулевым порогом ограничения 7. Сцинтилляционный импульс необходимо укорачивать до минимума, чтобы компенсация происходила на возможно большей длительности сцинтилляционного импульса. Нижний предел укорачивания ограничивается падением амплитуды укороченных сцинтилляционных сигналов до амплитуд продифференцированных лавинных шумовых импульсов. На выходе сумматора 8 (фиг. 2) получается аддитивная смесь биполярных шумовых импульсов с равными площадями положительной и отрицательной частей и исходных сцинтилляционных импульсов. На интеграторе, размещенном в процессоре детекторных импульсов 4 (фиг. 1), формируется спектрометрический импульс с пиковым временем, достаточным для сбора всех фотонов световой вспышки, а биполярные шумовые импульсы дают нулевой вклад. Лишь малая их часть, а именно те, которые возникли в течение времени действия укороченного сцинтилляционного импульса, остаются нескомпенсированными.

Технический результат применения заявляемого способа подавления лавинного шума в спектрометрах с медленными сцинтилляторами и кремниевыми фотоумножителями состоит в том, что появляется возможность создавать матрицы из параллельно включенных SiPM для эффективного сбора света со сцинтилляционных кристаллов любых практически значимых размеров без ухудшения энергетического разрешения из-за действия лавинного шума.

Перечень фигур графических изображений

Фиг. 1 Типовая структура сцинтилляционного спектрометра с фотоумножителем,

Фиг. 2. Вариант компенсатора лавинного шума с активным изодромным интегратором (для устранения быстрой компоненты сцинтилляционной вспышки CsI:Tl с τf=680 ns).

Фиг. 3. Временные диаграммы для сцинтилляционного и лавинного шумового импульсов. Сцинтилляционный импульс соответствует поглощенному гамма-кванту с энергией Еγ=59,5 KeV. Временные оси в целях наглядности даны в единицах постоянной времени высвечивания быстрой компоненты (τf=680 ns) для сцинтилляционного сигнала и единицах постоянной времени восстановления SiPM (τsi=100 ns).

Способ подавления лавинного шума в спектрометрах с медленными сцинтилляторами и кремниевыми фотоумножителями с низкоомной нагрузкой, включающий интегрирование электрических сигналов, вызванных сцинтилляционными вспышками, и возникающих в кремниевом фотоумножителе лавинных шумовых импульсов, гораздо более коротких, чем сцинтилляционные сигналы, отличающийся тем, что сцинтилляционные сигналы и лавинные шумовые импульсы с выхода кремниевого фотоумножителя, прежде чем они попадут на интегратор сцинтилляционных импульсов, разветвляют в основной и вспомогательный каналы и при этом во вспомогательном канале, пользуясь значительным, не менее чем 10-кратным отличием в длительностях сцинтилляционных и лавинных шумовых импульсов, производят укорачивание сцинтилляционных импульсов до длительности, соизмеримой с длительностью исходных лавинных шумовых импульсов, а затем, с помощью нелинейных или время-вариантных преобразований, выделяют модифицированные шумовые импульсы, масштабируют их таким образом, чтобы их площади соответствовали площадям исходных лавинных шумовых импульсов, и подают их на суммирование со сцинтилляционными сигналами и лавинными шумовыми импульсами первого канала с полярностью, противоположной полярности лавинных шумовых импульсов в основном канале, после чего полученный аддитивный поток сцинтилляционных сигналов и лавинных шумовых импульсов из основного канала и модифицированных шумовых импульсов вспомогательного каналов подают на вход интегратора сцинтилляционных сигналов, где происходит окончательная попарная компенсация лавинных шумовых импульсов, прошедших по обоим каналам.
СПОСОБ ПОДАВЛЕНИЯ ЛАВИННОГО ШУМА В СПЕКТРОМЕТРАХ С МЕДЛЕННЫМИ СЦИНТИЛЛЯТОРАМИ И КРЕМНИЕВЫМИ ФОТОУМНОЖИТЕЛЯМИ
СПОСОБ ПОДАВЛЕНИЯ ЛАВИННОГО ШУМА В СПЕКТРОМЕТРАХ С МЕДЛЕННЫМИ СЦИНТИЛЛЯТОРАМИ И КРЕМНИЕВЫМИ ФОТОУМНОЖИТЕЛЯМИ
СПОСОБ ПОДАВЛЕНИЯ ЛАВИННОГО ШУМА В СПЕКТРОМЕТРАХ С МЕДЛЕННЫМИ СЦИНТИЛЛЯТОРАМИ И КРЕМНИЕВЫМИ ФОТОУМНОЖИТЕЛЯМИ
СПОСОБ ПОДАВЛЕНИЯ ЛАВИННОГО ШУМА В СПЕКТРОМЕТРАХ С МЕДЛЕННЫМИ СЦИНТИЛЛЯТОРАМИ И КРЕМНИЕВЫМИ ФОТОУМНОЖИТЕЛЯМИ
Источник поступления информации: Роспатент

Showing 1-10 of 107 items.
27.01.2013
№216.012.200f

Способ извлечения редкоземельных элементов из фосфогипса

Изобретение относится к технологии получения соединений редкоземельных элементов (РЗЭ) при комплексной переработке апатитов, в частности к извлечению РЗЭ из фосфогипса. Способ включает приготовление пульпы из фосфогипса и сорбцию редкоземельных элементов на сорбенте. Приготовление пульпы ведут...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002473708
Дата охранного документа: 27.01.2013
10.02.2013
№216.012.2407

Роторный ветродвигатель с ветронаправляющим экраном

Изобретение относится к области ветроэнергетики и может быть использовано для получения механической или электрической энергии. Роторный ветродвигатель содержит вращающуюся ветротурбину, расположенную внутри ветронаправляющего экрана, состоящего из отдельных лопаток, поворачивающихся на своих...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002474725
Дата охранного документа: 10.02.2013
20.03.2013
№216.012.301d

Способ определения аномалий на политермах свойств высокотемпературных металлических расплавов (варианты)

Изобретение относится к технической физике, а именно к способам контроля и измерения свойств веществ, и предназначено для определения аномалий на политермах свойств высокотемпературных металлических расплавов. Дополнительной сферой применения являются металлургические процессы, в частности...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002477852
Дата охранного документа: 20.03.2013
10.06.2013
№216.012.4896

Способ извлечения редкоземельных элементов из технологических и продуктивных растворов и пульп

Изобретение относится к гидрометаллургии редких металлов, в частности к области извлечения редкоземельных элементов при комплексной переработке технологических и продуктивных растворов. Способ извлечения редкоземельных элементов из растворов, содержащих железо(III) и алюминий, включает сорбцию...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002484162
Дата охранного документа: 10.06.2013
20.10.2013
№216.012.75fd

Способ получения п-ацетиламинофенола

Изобретение относится к способу получения п-ацетиламинофенола (парацетамола) формулы I. Способ заключается в каталитическом восстановлении п-нитрозофенола в этилацетате при перемешивании с катализатором Ni-Ренея при давлении водорода 2-4 атм и при температуре 20-50°C, последующей обработке...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002495865
Дата охранного документа: 20.10.2013
27.01.2014
№216.012.9b8c

Способ получения анестезина

Изобретение относится к способу получения этилового эфира n-аминобензойной кислоты (анестезина) формулы который обладает местным анестезирующим действием и является полупродуктом в синтезе новокаина. Способ заключается в восстановлении этилового эфира n-нитробензойной кислоты с последующим...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002505526
Дата охранного документа: 27.01.2014
20.02.2014
№216.012.a345

Способ изготовления модифицированного электрода для электрохимического анализа (варианты)

Использование: для контроля состава природных, сточных вод, биологических объектов, пищевых продуктов, диагностики заболеваний в химической, металлургической, пищевой промышленности, медицине, экологии. Сущность: способ изготовления модифицированного электрода включает синтез на поверхности...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002507512
Дата охранного документа: 20.02.2014
10.05.2014
№216.012.c1b0

Термогравиметрическая установка

Термогравиметрическая установка предназначена для определения кислородной нестехиометрии в твердых оксидных материалах по изменению их массы в зависимости от температуры и парциального давления кислорода газовой атмосферы. Термогравиметрическая установка содержит измерительную систему,...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002515333
Дата охранного документа: 10.05.2014
27.06.2014
№216.012.d5eb

Аппликатор магнитный

Изобретение относится к медицине, а именно к магнитотерапии, и может быть использовано для лечения различных заболеваний воздействием магнитных полей, создаваемых постоянным магнитом, размещаемым снаружи тела. Аппликатор магнитный содержит гибкую пластину из магнитомягкого эластомера на основе...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002520541
Дата охранного документа: 27.06.2014
20.07.2014
№216.012.df28

Аустенитно-ферритная сталь с высокой прочностью

Изобретение относится к области металлургии и может быть использовано для получения высокопрочной теплостойкой проволоки различных типоразмеров и листового материала. Предложенная сталь содержит компоненты в следующем соотношении, мас.%: углерод до 0,03, хром 8,0-16, никель 6-12, молибден 1-5,...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002522914
Дата охранного документа: 20.07.2014
Showing 1-10 of 159 items.
27.01.2013
№216.012.200f

Способ извлечения редкоземельных элементов из фосфогипса

Изобретение относится к технологии получения соединений редкоземельных элементов (РЗЭ) при комплексной переработке апатитов, в частности к извлечению РЗЭ из фосфогипса. Способ включает приготовление пульпы из фосфогипса и сорбцию редкоземельных элементов на сорбенте. Приготовление пульпы ведут...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002473708
Дата охранного документа: 27.01.2013
27.01.2013
№216.012.20be

Устройство для бесконтактного фотометрического определения характеристик металлических расплавов

Изобретение относится к устройству для определения, контроля и измерения физических параметров веществ и предназначено для бесконтактного фотометрического определения характеристик металлических расплавов, в частности кинематической вязкости и электропроводности. Устройство содержит тигель с...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002473883
Дата охранного документа: 27.01.2013
27.01.2013
№216.012.20e8

Способ определения поглощенной дозы β-излучения в твердотельном термолюминесцентном детекторе

Изобретение относится к радиационной физике, является способом оценки накопленной дозы ионизирующего β-излучения с использованием твердотельных термолюминесцентных детекторов и может быть использовано при персональной дозиметрии при мониторинге радиационной обстановки в различных условиях....
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002473925
Дата охранного документа: 27.01.2013
27.01.2013
№216.012.20e9

Устройство для определения поглощенной дозы β-излучения в твердотельном термолюминесцентном детекторе

Изобретение относится к радиационной физике, является устройством для определения поглощенной дозы ионизирующего β-излучения в термолюминесцентном детекторе и может быть использовано при персональной дозиметрии, при мониторинге радиационной обстановки в различных условиях. Сущность изобретения...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002473926
Дата охранного документа: 27.01.2013
10.02.2013
№216.012.236a

Способ получения 1,4-дизамещенных [1.1.1.1.1] пентиптиценов

Изобретение относится к способу получения 1,4-дизамещенных [1.1.1.1.1] пентиптиценов R = С≡С-Аr; тиенил-2. Способ включает взаимодействие пентиптиценхинона с литиевыми производными гетаренов и ацетиленов с последующей ароматизацией восстанавливающим агентом. При этом способ характеризуется...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002474568
Дата охранного документа: 10.02.2013
10.02.2013
№216.012.2407

Роторный ветродвигатель с ветронаправляющим экраном

Изобретение относится к области ветроэнергетики и может быть использовано для получения механической или электрической энергии. Роторный ветродвигатель содержит вращающуюся ветротурбину, расположенную внутри ветронаправляющего экрана, состоящего из отдельных лопаток, поворачивающихся на своих...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002474725
Дата охранного документа: 10.02.2013
20.02.2013
№216.012.286f

Устройство защиты ядерного реактора на быстрых нейтронах

Предлагаемое изобретение относится к системам защиты и диагностики ядерного реактора на быстрых нейтронах АЭС. Устройство защиты ядерного реактора содержит измерители и датчики режимов работы АЭС и системы управления защиты, стержень аварийной защиты для гашения цепной реакции при авариях...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002475871
Дата охранного документа: 20.02.2013
27.02.2013
№216.012.2a6c

Волновод для осветления стекломассы

Изобретение относится к области стекловарения, в частности к стекловаренным печам. Волновод для осветления стекломассы, включающий погруженный в расплав стекломассы цилиндрический корпус волновода с закрытым торцом, снабжен газоструйным акустическим излучателем, трубопроводом для подачи и...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002476387
Дата охранного документа: 27.02.2013
20.03.2013
№216.012.2f61

Устройство для получения труб с винтовым профилем

Изобретение относится к области обработки металлов давлением, конкретно - к трубопрофильному производству. Корпус содержит два держателя с профильными кольцами, установленные последовательно вдоль оси трубы. Один держатель выполнен подвижным с возможностью поворота вокруг своей оси при помощи...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002477664
Дата охранного документа: 20.03.2013
20.03.2013
№216.012.2f90

Легированное кварцевое стекло с тетраэдрической координацией атомов титана

Изобретение касается легированного кварцевого стекла с тетраэдрической координацией атомов титана и может быть использовано при создании оптоэлектронных и светоизлучающих устройств. Легированное кварцевое стекло с тетраэдрической координацией атомов титана представляет собой основу, состоящую...
Тип: Изобретение
Номер охранного документа: 0002477711
Дата охранного документа: 20.03.2013
+ добавить свой РИД